Inhoud
In de natuurkunde is druk de kracht gedeeld door het eenheidsgebied. Kracht is op zijn beurt massa maal versnelling. Dit verklaart waarom een winterse avonturier veiliger is op ijs van twijfelachtige dikte als hij op het oppervlak ligt in plaats van rechtop te staan; de kracht die hij op het ijs uitoefent (zijn massa maal de neerwaartse versnelling als gevolg van de zwaartekracht) is in beide gevallen hetzelfde, maar als hij plat ligt in plaats van op twee voeten te staan, wordt deze kracht over een groter gebied verdeeld, waardoor de druk op het ijs.
Het bovenstaande voorbeeld gaat over statische druk - dat wil zeggen dat niets in dit "probleem" beweegt (en hopelijk blijft dat zo!). Dynamische druk is anders en omvat de beweging van objecten door vloeistoffen - dat wil zeggen vloeistoffen of gassen - of de vloeistofstroom zelf.
De algemene drukvergelijking
Zoals opgemerkt, is druk kracht gedeeld door oppervlakte, en kracht is massa maal versnelling. Massa (m) kan echter ook worden geschreven als het product van dichtheid (ρ) en volume (V), omdat dichtheid slechts massa is gedeeld door volume. Dat is sindsdien ρ = m/V, m = pV. Voor reguliere geometrische figuren levert volume gedeeld door oppervlakte eenvoudig hoogte op.
Dit betekent dat voor bijvoorbeeld een vloeistofkolom in een cilinder, druk (P) kan worden uitgedrukt in de volgende standaardeenheden:
P = {mg boven {1pt} A} = {ρVg boven {1pt} A} = ρg {V boven {1pt} A} = ρghHier, h is de diepte onder het oppervlak van de vloeistof. Dit laat zien dat de druk op elke diepte van vloeistof eigenlijk niet afhangt van hoeveel vloeistof er is; je zou in een kleine tank of in de oceaan kunnen zijn, en de druk hangt alleen af van de diepte.
Dynamische druk
Vloeistoffen zitten duidelijk niet gewoon in tanks; ze bewegen, vaak door leidingen gepompt om van plaats naar plaats te komen. Bewegende vloeistoffen oefenen druk uit op objecten erin, net zoals staande vloeistoffen, maar de variabelen veranderen.
Je hebt misschien gehoord dat de totale energie van een object de som is van zijn kinetische energie (de energie van zijn beweging) en zijn potentiële energie (de energie die het "opslaat" in de lente of ver boven de grond is), en dat dit totaal blijft constant in gesloten systemen. Op dezelfde manier is de totale druk van een vloeistof zijn statische druk, gegeven door de uitdrukking ρgh hierboven afgeleid, opgeteld bij de dynamische druk, gegeven door de uitdrukking (1/2) pv2.
De Bernoulli-vergelijking
De bovenstaande sectie is een afleiding van een kritische vergelijking in de fysica, met implicaties voor alles dat door een vloeistof beweegt of zelf stroom ervaart, inclusief vliegtuigen, water in een sanitair systeem of honkballen. Formeel wel
P_ {total} = ρgh + {1 above {1pt} 2} ρv ^ 2Dit betekent dat als een vloeistof een systeem binnenkomt via een pijp met een gegeven breedte en op een gegeven hoogte en het systeem verlaat via een pijp met een andere breedte en op een andere hoogte, de totale druk van het systeem nog steeds constant kan blijven.
Deze vergelijking is gebaseerd op een aantal veronderstellingen: dat de dichtheid van de vloeistof ρ verandert niet, die vloeistofstroom is stabiel en die wrijving speelt geen rol. Zelfs met deze beperkingen is de vergelijking buitengewoon nuttig. Uit de Bernoulli-vergelijking kunt u bijvoorbeeld bepalen dat wanneer water een kanaal verlaat met een kleinere diameter dan het punt van binnenkomst, het water sneller zal reizen (wat waarschijnlijk intuïtief is; rivieren vertonen een grotere snelheid bij het passeren door smalle kanalen ) en de druk bij de hogere snelheid zal lager zijn (wat waarschijnlijk niet intuïtief is). Deze resultaten volgen uit de variatie op de vergelijking
P_1 - P_2 = {1 hierboven {1pt} 2} ρ ({v_2} ^ 2 - {v_1} ^ 2)Dus als de termen positief zijn en de uitgangssnelheid groter is dan de ingangssnelheid (dat wil zeggen v2 > v1), moet de uitgangsdruk lager zijn dan de ingangsdruk (dat wil zeggen P2 < P1).